В настоящей работе мы покажем на примере диффракции от шара, что и для тел с конечной кривизной главный член в выражении для поля позади тела выражается через интегралы Френеля. Этот член не зависит (как и в случае обычной диффракции Френеля) от материала тела, огибаемого волной. Но к главному члену присоединяется добавочный, составляющий как бы фон, на котором расположены полосы френелевской диффракции, и этот добавочный член (а следовательно, и фон) уже зависит от электрических свойств огибаемого волной тела.

TY JOUR
TI Diffraktsiya Frenelya ot vypuklykh tel
AU Фок, В. А.
PB Uspekhi Fizicheskikh Nauk
PY 1951
JO Uspekhi Fizicheskikh Nauk
JF Uspekhi Fizicheskikh Nauk
JA Usp. Fiz. Nauk
VL 43
IS 4
SP 587-599
UR https://ufn.ru/ru/articles/1951/4/d/
ER https://doi.org/10.3367/UFNr.0043.195104d.0587