В настоящей работе мы покажем на примере диффракции от шара, что и для тел с конечной кривизной главный член в выражении для поля позади тела выражается через интегралы Френеля. Этот член не зависит (как и в случае обычной диффракции Френеля) от материала тела, огибаемого волной. Но к главному члену присоединяется добавочный, составляющий как бы фон, на котором расположены полосы френелевской диффракции, и этот добавочный член (а следовательно, и фон) уже зависит от электрических свойств огибаемого волной тела.

RT Journal
T1 Диффракция Френеля от выпуклых тел
A1 Фок,В.А.
PB Успехи физических наук
PY 1951
FD 10 Apr, 1951
JF Успехи физических наук
JO Усп. физ. наук
VO 43
IS 4
SP 587-599
DO 10.3367/UFNr.0043.195104d.0587
LK https://ufn.ru/ru/articles/1951/4/d/