В настоящей работе мы покажем на примере диффракции от шара, что и для тел с конечной кривизной главный член в выражении для поля позади тела выражается через интегралы Френеля. Этот член не зависит (как и в случае обычной диффракции Френеля) от материала тела, огибаемого волной. Но к главному члену присоединяется добавочный, составляющий как бы фон, на котором расположены полосы френелевской диффракции, и этот добавочный член (а следовательно, и фон) уже зависит от электрических свойств огибаемого волной тела.