В настоящей работе мы покажем на примере диффракции от шара, что и для тел с конечной кривизной главный член в выражении для поля позади тела выражается через интегралы Френеля. Этот член не зависит (как и в случае обычной диффракции Френеля) от материала тела, огибаемого волной. Но к главному члену присоединяется добавочный, составляющий как бы фон, на котором расположены полосы френелевской диффракции, и этот добавочный член (а следовательно, и фон) уже зависит от электрических свойств огибаемого волной тела.

TY JOUR
TI Диффракция Френеля от выпуклых тел
AU Фок, В. А.
PB Успехи физических наук
PY 1951
JO Успехи физических наук
JF Успехи физических наук
JA Усп. физ. наук
VL 43
IS 4
SP 587-599
UR https://ufn.ru/ru/articles/1951/4/d/
ER https://doi.org/10.3367/UFNr.0043.195104d.0587