Статья представляет собой обзор современного состояния теории фазовых
переходов.
Критическая точка жидкость-газ и фазовые переходы второго рода имеют
много сходных черт. Вблизи точки перехода растут сжимаемость kT (восприимчивость
χ), теплоемкость С системы. Аномальный рост этих величин связан с флуктуациями
плотности ρ (параметра упорядочения η). Ниже точки перехода устанавливается
отличное от нуля среднее значение η. В случае критической точки роль η играет скачок
плотности Δρ = ρL-ρG. Принято описывать поведение величин вблизи точки перехода критическими индексами α, β, γ, δ (Фишер). Их смысл таков: C ~ |τ| -α, kT ~ |τ|-γ,
η, Δρ ~ |τ|β, h1/δ. Здесь τ = (T-TC)/TC — магнитное поле. Описание фазовых переходов с помощью самосогласованного поля, роль которого играет η (Δρ),
приводит к значениям α = 0, β = 1/2, γ = 1, δ = 1/3.
Во многих случаях классическая теория хорошо согласуется с экспериментом.
Однако расчет простых моделей (Изинга, Гейзенберга) и тонкие измерения С вблизи
критической точки λ-перехода и др. не укладываются в рамки классической теории.
В последнее время была выдвинута гипотеза подобия. Предполагается, что
в объемах, больших по сравнению с ячейкой решетки, но малых по сравнению с rc3
(rc-радиус корреляции), возникают магнитные моменты, взаимодействие которых
между собой и с магнитным полем определяет поведение магнетика вблизи TC. Развитие этой идеи приводит к двум соотношениям между критическими индексами α + 2β + γ = 2, γ = β(δ-1) и утверждению о равенстве критических индексов
выше и ниже. Устанавливается также связь между характеристиками корреляционных функций и термодинамическими величинами. Найденные соотношения согласуются с численными расчетами и с известными экспериментами.
Плотность сверхтекучей компоненты ρs жидкого гелия II связана лишь с индексом α : ρs = |τ|(2-α)/3. Независимые измерения С и ρs согласуются с указанным
соотношением.
Таблиц 5, иллюстраций 1, библиографических ссылок 37.