Впервые опубликовано в Zs. Phys. 61, 126 (1930) с указанием, что работа доложена в Русском физико-химическом обществе 17 декабря 1929 г. Воспроизводится по Тр. ГОИ (Лгр.), вып. 51, 1 (1931).

С о д е р ж а н и е. Уравнение Шрёдингера в конфигурационном пространстве получается, как известно, из вариационного начала ∫δΨ(L-E)Ψ dτ = 0, где L — оператор энергии. В настоящей работе показано, что если искать Ψ в виде произведения Ψ = ψ₁ (x₁) . . . ψ_N(x_N), где x₁ . . ., x_N — координаты электронов номер 1, . . ., N, то вариационное начало приводит к уравнениям, предложенным Хартри в его теории согласованного поля (self-consistent field). Указанный вид функции Ψ не обладает, однако, требуемой симметрией. Функция Ψ с надлежащей симметрией может быть представлена в виде произведения двух определителей, составленных из функций ψ_i(x_k) [формула (50) текста]. Если представить это выражение для Ψ в вариационное начало, то для волновых функций отдельных электронов получаются уравнения, которые отличаются от уравнений Хартри тем, что содержат члены, передающие так называемый квантовый обмен (Austausch). Эти уравнения могут быть также получены вариацией интеграла по трехмерному объему, представляющего энергию атома [формула (98)]. Решение их позволяет найти уровни энергии и интенсивности спектральных линий.

PT Journal Article
TI Приближенный способ решения квантовой задачи многих тел
AU Фок В А
FAU Фок ВА
DP 10 Oct, 1967
TA Усп. физ. наук
VI 93
IP 10
PG 342-361
RX 10.3367/UFNr.0093.196710k.0342
URL https://ufn.ru/ru/articles/1967/10/k/
SO Усп. физ. наук 1967 Oct 10;93(10):342-361