В качестве последней составной части системы термов двуатомной молекулы следует еще рассмотреть вращение. Как уже было упомянуто в начале третьей части этой статьи, простейший случай вращающейся молекулы характеризуется тем, что система электронов не обладает импульсом вращения, так что импульс вращения ядер молекулы вместе с тем является также полным импульсом всей молекулы. В более сложных случаях полный импульс вращения складывается из импульса электронной системы и импульса самой молекулы. Первоначально мы рассмотрим этот более сложный случай на основании векторной модели, т. е. качественно, а затем рассмотрим собственные функции и их свойства симметрии.

@article{Rabinovich:1933,
	author = {Е. Рабинович},
	title = {Polosatye spektry. IV Rotatsionnye spektry},
	publisher = {Uspekhi Fizicheskikh Nauk},
	year = {1933},
	journal = {Usp. Fiz. Nauk},
	volume = {13},
	number = {6},
	pages = {854-879},
	url = {https://ufn.ru/ru/articles/1933/6/c/},
	doi = {10.3367/UFNr.0013.193306c.0854}
}